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在動畫中,穿過開口並不受干擾地傳播的會聚球面波以紅色顯示,而從開口邊緣開始的波以藍色顯示。 在水波實驗中可以清晰地觀察到鏡片邊緣產生的邊緣波。 在短脈衝的情況下,正因為脈衝長度短,原狀波和邊緣波常常在空間上顯得分離。 因此,在短脈衝的情況下,楊氏對偏轉的解釋通常比使用菲涅耳的解釋更直觀,即更容易解釋。

鑑於 M2 參數的重要性,已經開發了幾種方法來測量它。 乍一看,人們可能會認為前面提到的 CCD 芯片解決方案是正確的。 然而,這個工具有兩個問題。 如果強度太高,則必須在芯片前面放置濾光片,只不過濾光片是平面平行板,它會稍微改變光束的幾何特性。 當光束的直徑大於芯片的直徑時,會出現另一個問題。

加寬程度大於旋轉振動能級之間的平均距離。 因此,我們得到的是吸收帶和發射帶,而不是許多離散的吸收線和發射線。 從那時起,已有超過兩百種塗料被用來產生激光。 這些染料根據其結構可分為幾類(例如呫噸、香豆酮等)。 染料激光器可以用閃光燈或其他激光器激發。 染料激光器的主要優點是它們可以使用不同的染料在很寬的波長范圍內連續調諧,這使得它們成為光譜學中非常流行的激光器類型。 下面,我們簡要回顧一下光在光纖中傳播的基礎知識、光纖激光器的構造和操作基礎知識,以及高功率和短脈衝光纖激光器的一些特性。

如果開關突然打開,則增益遠大於損耗,並且作為初始激光操作的結果,存儲在諧振器中的大量能量以短持續時間、高強度脈衝的形式離開諧振器。 由於該技術基於將諧振器的品質因數 Q(方程(1.53))從低值切換到高值,因此該技術簡稱為 Q 切換。 發射脈衝的持續時間與諧振器的平均光子壽命相當,即脈衝的時間長度在幾納秒到幾十納秒之間,其功率在MW範圍內。 因此,在相同泵速下,調Q脈衝的峰值功率可以比長脈沖模式高3-4倍。 然而,在實踐中,即使在同質加寬過渡的情況下也觀察到了多模式操作。 因此,這些地方的粒子數反轉會很高,並且諧振器中的粒子數反轉值將具有λ/2的空間週期(空間”燒孔”)。