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由於圓盤的厚度通常為100 µm 量級，泵浦的吸收和激光放大係數都很小，只能通過相對複雜且具有許多躍遷的光束導向器來補償。 九十年代的一大突破是實現了基於 GaInN 成分的藍色半導體激光器。 如圖 2 所示，添加鋁將使我們能夠深入紫外區域，實際上生產波長高達 340 nm 的激光器和波長高達 270 nm 的 LED。 較短的波長受到以下事實的阻礙：隨著鋁含量的增加，製作導電接觸變得越來越困難。 GaN類材料最重要的應用是光學數據存儲（DVD、藍光）。
學習如何閱讀財務報表是一個乏味的過程，尤其是在一開始。 幸運的是，通過練習，它會變得更容易、更快。 與騎自行車或駕駛汽車相比，這不僅更容易，而且我們幾乎不假思索地幾乎自動看到了更多的投資機會。
根據所用氣體排放的幾何形狀，可區分縱向排放管和橫向排放管（見圖 5.5）。 由於橫向管的徑向尺寸通常小於縱向管的長度，因此橫向激勵通常需要較小的電壓。 然而，縱向激勵通常會產生更好的光束輪廓。 在活性材料中，激光器運行所需的粒子數反轉可以通過光泵浦（相干、非相干）、電子碰撞（彈性、非彈性）或化學反應來實現。 我們在前一章中描述了在電子設備中創建振盪器的常用方法是將放大器的部分輸出信號正反饋回輸入。 在光學領域，這可以通過鏡子的反射最容易地通過實驗實現。 光學系統通常由鏡子製成，其中光可以在空間的同一部分來回傳播多次，稱為光學諧振器。
用於描述聚焦和解釋標記的坐標系。 原點位於中心圓頻率為 ω0 的焦點處，透鏡的光軸為 z 軸。
他想讓我了解不同類型的投資者如何致富。 他本人最初是一名規模較小的內部投資者，然後了解了他可以利用的稅收優惠。 他的信心很快就增強了，年輕時就成為了一位老練的投資者。 他建立了一個令人難以置信的金融帝國。 而我的親生父親，作為一名政府僱員，辛苦工作了一輩子，卻沒有取得多大的成就。 1960 年激光的發現是長期而復雜的發展的結果，不僅需要純粹的科學條件，還需要部分社會條件。
形成受激分子的另一種方式是在放電中形成的負鹵素離子和正惰性氣體離子之間形成鍵。 後一個反應（基於能量和動量守恆定律）還需要第三個組分，其作用通常由緩沖氣體He和/或Ne來填充。 最強大的 CO2 激光器採用氣體動力泵浦原理工作。 運行所需的高壓（~10 bar）和高溫（~1000 ℃）二氧化碳是通過燃燒合適的燃料獲得的。 由於高溫，激發態的佔有率增加，然後氣體通過噴嘴並進行絕熱膨脹時開始弛豫。 由於較低激發態的壽命較短，因此較低能級比其之上的激發態更快耗盡，從而形成粒子數反轉。
我正等你問這個問題，然後他就說話了。 這也困擾著我，這就是為什麼我希望你在年紀更大之前看到它。
因此，與純粹通過模式同步獲得的脈衝相比，獲得具有較低重複頻率但具有高得多的峰值功率的脈衝。 如果是飽和吸收劑，請再次參見7.11。 雖然吸收劑在較小幅度脈衝的情況下並未飽和，但在最強脈衝的情況下卻飽和。 因此，最強烈的脈衝將具有最小的諧振器損耗，因此該脈衝將被放大最多。